弛豫時(shí)間
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弛豫時(shí)間 relaxation time
動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)的一種特征時(shí)間.系統(tǒng)的某種變量由暫態(tài)趨于某種定態(tài)所需要的時(shí)間.在統(tǒng)計(jì)力學(xué)和熱力學(xué)中,弛豫時(shí)間表示系統(tǒng)由不穩(wěn)定定態(tài)趨于某穩(wěn)定定態(tài)所需要的時(shí)間.在協(xié)同學(xué)中,弛豫時(shí)間可以表征快變量的影響程度,弛豫時(shí)間短表明快變量容易消去
這個(gè)系統(tǒng)可以是具體或抽象的
比如彈性形變消失的時(shí)間可稱為弛豫時(shí)間，又比如光電效應(yīng)從光照射到射出電子的時(shí)間段也稱為弛豫時(shí)間，政策實(shí)施到產(chǎn)生效果也可稱為弛豫時(shí)間
其中在原子物理學(xué)
原子核從激化的狀態(tài)回復(fù)到平衡排列狀態(tài)的過程叫弛豫過程。它所需的時(shí)間叫弛豫時(shí)間。弛豫時(shí)間有兩種即t1和t2，t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間t2，t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間。
準(zhǔn)平衡過程是實(shí)際過程進(jìn)行的足夠緩慢的極限情況.這里的"緩慢"是熱力學(xué)意義上的緩慢,即由不平衡到平衡的弛豫時(shí)間遠(yuǎn)小于過程進(jìn)行所用的時(shí)間,就可認(rèn)為足夠緩慢.
作用
處在穩(wěn)定外磁場中的核自旋系統(tǒng)受到兩個(gè)作用，一是磁場力圖使原子核的磁矩沿著磁場方向就位，另一是分子的熱運(yùn)動(dòng)力圖阻礙核磁矩調(diào)整位置。最后磁矩與穩(wěn)定磁場重疊并達(dá)到—個(gè)動(dòng)平衡，此時(shí)沿磁場方向的磁化強(qiáng)度最大，而與磁場垂直方向的磁化強(qiáng)度平均為零。如果原子核系統(tǒng)再受到—個(gè)不同方向的電磁場作用，磁化強(qiáng)度就會(huì)偏離原來的平衡位置，產(chǎn)生與原磁場方向垂直的橫向磁化強(qiáng)度，同時(shí)與原磁場平行的縱向磁化強(qiáng)度也將減小。當(dāng)這個(gè)電磁場去掉之后，核系統(tǒng)的不平衡狀態(tài)并不能維持下去，而要向平衡狀態(tài)恢復(fù)。人們把向平衡狀態(tài)恢復(fù)的過程稱為弛豫過程。原子核從激化的狀態(tài)回復(fù)到平衡排列狀態(tài)的過程叫弛豫過程。這個(gè)過程遵循指數(shù)變化規(guī)律，其時(shí)間常數(shù)稱為弛豫時(shí)間。
弛豫過程所需的時(shí)間叫弛豫時(shí)間。即達(dá)到熱動(dòng)平衡所需的時(shí)間。熱動(dòng)平衡 即因熱量而導(dǎo)致的動(dòng)態(tài)平衡
分類
弛豫時(shí)間有兩種即t1和t2
t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間,縱向磁化強(qiáng)度恢復(fù)的時(shí)間常數(shù)T1稱為縱向弛豫時(shí)間(又稱自旋-晶格弛豫時(shí)間)，
t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間,橫向磁化強(qiáng)度消失的時(shí)間常數(shù)T2稱為橫向弛豫時(shí)間(又稱自旋-自旋弛豫時(shí)間)。
核磁測井主要通過研究巖石孔隙中流體的弛豫過程了解巖石的儲(chǔ)集特性。因此，弛豫時(shí)間是核磁測井研究的主要參數(shù)。
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